|
|
| Рядок 1: |
Рядок 1: |
| − | Кінематика рідини – розділ гідрогазодинаміки, в якому вивчаються лише геометричні властивості руху рідини.
| + | 3.5.3. Визначити прискорення рідинної частинки в точці А з координатами x = d, y = e, z = g (x, y, z в метрах) в момент . Задані проекції швидкостей рідинних частинок |
| − | В силу цього всі основні виводи кінематики справедливі для любої рідини, як в’язкої, та і нев’язкої.
| + | |
| − | В основу вивчення кінематики рідини покладені гіпотези про неперервність зміни кінематичних параметрів (швидкостей, прискорень). Тобто швидкість рідини передбачається неперервною функцією від координат, а отже такою, яку можна диференціювати.
| + | Розв’язок |
| − | Для зручності досліджень любий рідинний об’єм представляють складеним із великої кількості рідинних частинок. У відповідності до цього до дослідження руху рідинної частинки можливий такий же підхід, як і до досліджень руху точки в механіці.
| + | Записуємо вираз для компоненти прискорення |
| − | Існують два основних метода дослідження кінематики рідини: метод Лагранжа і метод Ейлера. | + | |
| − | Переважне розповсюдження одержав метод Ейлера, згідно якого розглядається поле швидкостей в точках простору, занятого рідиною, що рухається. Поле швидкостей задається у вигляді | + | З врахуванням значення u маємо |
Версія за 18:10, 14 червня 2011
3.5.3. Визначити прискорення рідинної частинки в точці А з координатами x = d, y = e, z = g (x, y, z в метрах) в момент . Задані проекції швидкостей рідинних частинок
Розв’язок
Записуємо вираз для компоненти прискорення
З врахуванням значення u маємо
