Відмінності між версіями «Ядерне згладжуваня»
Vova (обговорення • внесок) (→Принцип) |
Vova (обговорення • внесок) (→Определение ядра) |
||
| Рядок 17: | Рядок 17: | ||
== Описание метода == | == Описание метода == | ||
=== Определение ядра === | === Определение ядра === | ||
| − | '''Ядро''' — это непрерывная ограниченная симметричная вещественная функция < | + | '''Ядро''' — это непрерывная ограниченная симметричная вещественная функция <math>K</math> с единичным интегралом |
| − | ::< | + | ::<math>\int K(u)du=1</math> |
| + | |||
=== Последовательность весов === | === Последовательность весов === | ||
Последовательность весов для ядерных оценок (для одномерного <tex>x</tex>) определяется как ::<tex>W_{mi}(x)=\frac{K_{h_m}(x-X_i)}{\hat{f}_{h_m}(x)}</tex>, | Последовательность весов для ядерных оценок (для одномерного <tex>x</tex>) определяется как ::<tex>W_{mi}(x)=\frac{K_{h_m}(x-X_i)}{\hat{f}_{h_m}(x)}</tex>, | ||
Версія за 17:20, 13 березня 2012
Ядерное сглаживание - один из простейших видов непараметрической регрессии.
Зміст
Постановка задачи
- Решается задача восстановления регрессии. Задано пространство объектов [math]X[/math] и множество возможных
ответов [math]Y=R[/math]. Существует неизвестная целевая зависимость [math]y^*: X \rightarrow Y[/math], значения которой известны только на объектах обучающей выборки [math]X^m={(x_i, y_i)}_{i=1}^m[/math]. Требуется построить алгоритм [math]a: X \rightarrow Y[/math], аппроксимирующий целевую зависимость [math]y^*[/math].
Принцип
Принцип, используйщий идейно простой подход к представлению последовательности весов [math]\{ W_{mi}(x) \}_{i=1}^m[/math] состоит в описании формы весовой функции [math]W_{mi}(x)[/math] посредством функции плотности со скалярным параметром, который регулирует размер и форму весов около х. Эту функцию формы принято называть ядром [math]K[/math].
Полученные таким образом веса далее используются для представления величины [math]a(x)[/math] в виде взвешенной суммы значений [math]y_i[/math] обучающей выборки.
Описание метода
Определение ядра
Ядро — это непрерывная ограниченная симметричная вещественная функция [math]K[/math] с единичным интегралом
- [math]\int K(u)du=1[/math]
Последовательность весов
Последовательность весов для ядерных оценок (для одномерного <tex>x</tex>) определяется как ::<tex>W_{mi}(x)=\frac{K_{h_m}(x-X_i)}{\hat{f}_{h_m}(x)}</tex>, где
- <tex>\hat{f}_{h_m}(x)=\frac1m \sum_{i=1}^m K_{h_m}(x-X_i)</tex>,
a
- <tex>K_{h_m}(u)=\frac{1}{h_m} K\(\frac{u}{h_m}\)</tex>
представляет собой ядро с параметром <tex>h_m</tex>. Этот параметр принято называть шириной окна. Подчеркнув зависимость <tex>h\ =\ h_m</tex> от объема выборки <tex>m</tex>, условимся сокращенно обозначать последовательность весов <tex>W_{mi}(x)</tex>.
Функция ядра
Функция <tex>\hat{f}_{h_m}(x)</tex> является ядерной оценкой плотности Розенблата — Парзена (Rosenblatt, 1956; Parzen, 1962) для (маргинальной) плотности переменной <tex>x</tex>. Данный вид ядерных весов <tex>W_{mi}(x)</tex> был предложен в работах (Nadaraya, 1964) и (Watson, 1964). Как следствие, оценка ожидаемой величины восстанавливаемой зависимости <tex>E(y\|x)</tex>:
- <tex>\hat{m}_h(x)=\frac{\frac1m\textstyle\sum\limits_{i=1}^m K_{h_m}(x-X_i)Y_i}{\frac1m\textstyle\sum\limits_{i=1}^m K_{h_m}(x-X_i)}</tex>
часто называют оценкой Надарая—Ватсона. Ширина окна определяет, насколько быстро убывают веса <tex>W_{mi}(x)</tex> по мере удаления объектов <tex>x_i</tex> от <tex>x</tex>. Характер убывания определяется видом ядра <tex>K</tex>. Нормализация весов <tex>\hat{f}_{h_m}(x)</tex> гарантирует, что сумма весов равна единице.
Замечание. При ряде условий имеет место сходимость по вероятности данной оценки к <tex>E(y|x)</tex>.
Пример функции ядра
На практике используется несколько видов ядерных функций. Чаще всего используется квартическая ядерная функция
- <tex>K(u)=(15/16)(1-u^2)^2I(\| u \| \le 1)</tex>.
Также используется ядро Епанечникова, обладающее некоторыми свойствами оптимальности [Хардле В п4.5]; это функция параболического типа (Epanechnikov, 1969; Bartlett, 1963):
- <tex>K(u)=0.75(1-u^2)I(\| u \| \le 1)</tex>.
Другими примерами являются ядро Гаусса,
- <tex>K(u)=(2\pi)^{-1/2} \exp(-u^2/2)</tex>,
треугольное ядро
- <tex>K(u)=(1-\|u\|)I(\| u \| \le 1)</tex>,
и прямоугольное ядро
- <tex>K(u)=(1/2)I(\| u \| \le 1)</tex>.
Замечание. Точность восстанавливаемой зависимости мало зависит от выбора ядра. Ядро определяет степень гладкости функции <tex>a(x)</tex>.
Зависимость от ширины окна
Выбор окна решающим образом влияет на точность восстанавливаемой зависимости. При чересчур малых значениях <tex>h</tex> кривая <tex>a(x)</tex> стремится пройти через каждую точку выборки, остро реагируя на шумы и претерпевая резкие скачки, поскольку в этом случае оценка опирается только на небольшое число наблюдений из узкой окрестности точки <tex>x</tex>. Наоборот, если ширина окна велика, функция чрезмерно сглаживается и в пределе при <tex> h \rightarrow \infty</tex> вырождается в константу -- усреднённое значение величин <tex> y_i</tex>. В этом случае сглаженная функция не даёт возможности определить характерные особенности искомой зависимости <tex> y^*(x)</tex>.
