Wiki ТНТУ - Внесок користувача [uk]

Рівняння нерозривності

2011-05-24T20:21:08Z

Nastia20:

В гідрогазодинаміці в багатьох випадках можна знехтувати стисливістю рідин і газів. Тому використовують єдиний підхід до вивчення їх поведінки, користуючись єдиним поняттям нестисливої рідини - суцільного середовища з однаковою в усіх точках густиною, яка не змінюється з часом. Це своєрідна модель ідеальної рідини, в якій не враховується наявне в рідині внутрішне тертя.

[[Файл:Grafik_1.JPG|200px|thumb|left|Елементарний об`єм в 3D]]
Спираючись на закон збереження маси, отримаємо рівняння нерозривності, яке замикає систему рівнянь Ейлера. 
Припустимо, що рідина рухається без виникнення пустот. Виділимо елементарний об’єм. 

<math>p\cdot V\cdot dx\cdot dy</math> - маса рідини, яка витікає з грань <math>\textbf{\textit{xz}}</math>. 
<math>[\rho V+dy\cdot \frac{\partial(pV)}{dy}]dx\cdot dz</math> - маса рідини, яка витікає з <math>\textbf{\textit{xz}}</math>: <math>\frac{\partial(\rho V)}{dy}</math> - приріст <math>\textbf{\textit{pV}}</math> 

==Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі==

Розглянемо спочатку елементарну струминку . Відповідно до закону збереження маси можна стверджувати, що масова витрата через усякий живий переріз елементарної струминки є величиною сталою, тобто
dm=uρdω=const.
Цей висновок випливає з властивостей елементарної струминки: у протилежному випадку масова витрата повинна зростати або зменшуватись необмежено, а це суперечить умові стаціонарного руху рідини.
Отже, для будь-яких живих перерізів стисливої рідини або газу в елементарній струминці справедливою є умова

'''<math>\rho _{1}u_{1}dw_{1}=\rho _{2}u_{2}dw_{2}=...=\rho _{n}u_{n}dw_{n}=const </math>''' (9)

Рівняння (9) називають рівнянням нерозривності або суцільності руху для елементарної струминки стисливої рідини або газу. Якщо ρ=const, тобто рідина нестислива, то рівняння нерозривності руху (9) можна записати у вигляді

'''<math>\rho _{2}u_{2}dw_{2}=...=\rho _{n}u_{n}dw_{n}=const </math> ''' (10)

Цей вираз відображає властивість нестисливої рідини, тому його інколи називають рівнянням нестисливості рідини для елементарної струминки.
З (10) випливає, що площа живого перерізу елементарної струминки не може дорівнювати нулю, оскільки в такому разі швидкість у цьому перерізі струминки прямуватиме до нескінченості, що фізично неможливе. Тому елементарна струминка в потоці не може обриватися в середині рідини або закінчуватися вістрям.

Аналогічно викладеному вище можна одержати рівняння нерозривності руху для реального потоку якщо просумувати витрати в елементарних струминках в межах кожного живого перерізу окремо. У результаті для стисливої рідини або газу вздовж потоку маємо

'''<math>\rho _{1}V_{1}w_{1}=\rho _{2}V_{2}w_{2}=...=\rho _{n}V_{n}w_{n}=const (11)
</math>'''

де Vi – середні швидкості у живих перерізах.
При стаціонарному русі рідини, а у деяких випадках і газів (при невеликих швидкостях), зміною питомої маси можна знехтувати, тобто прийняти ρ=const.
Тоді рівняння (11) можна переписати у вигляді

<math>V_{1}w_{1}=V_{2}w_{2}=...=V_{n}w_{n}=const </math> (12)

Можна сказати, що рівняння (12) є аналітичним записом закону збереження маси в гідравлічній формі для потоку нестисливої рідини. Це і є рівняння нерозривності для потоку рідини, котре формулюється так: витрата рідини через довільний переріз потоку в усталеному русі є величиною сталою. З рівняння (12) для двох перерізів можна записати

<math>V_{1}V_{2}/=w_{2}w_{1} </math> (13)

Тобто середні швидкості потоку обернено пропорційні площам відповідних живих перерізів.

==Загальний диференціальний вигляд==

Вздовж осі <math>\textbf{\textit{Oy}}</math> маса рідини змінилася на величину: 

<math>\begin{cases} \frac{\partial(\rho V)}{dy}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(pW)}{dz}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(\rho U)}{dx}dx\cdot dy\cdot dz\end{cases}</math> 
Приріст маси: 
<math>[\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(pV)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}]dx\cdot dy\cdot dz</math> 
З іншого боку, приріст маси може отриматись за рахунок змінної густини 
<math>dm=-\frac{\partial \rho }{\partial t}dx\cdot dy\cdot dz</math> 

==Кінцева формула==

Отже, можна отримати рівняння нерозривності у одному з виглядів 
<math>\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(\rho V)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}=-\frac{\partial \rho }{\partial t}</math> 
<math>\frac{\partial \rho }{\partial t} + div \rho V</math>
за умови, що <math>p\neq const</math>. 
Припустимо <math>p=const</math>, тоді рівняння нерозривності 
<math>div \vec{V}=0</math> 
<math>\frac{\partial U}{\partial x}+\frac{\partial V}{\partial y}+\frac{\partial W}{\partial z}=0</math> 
Це рівняння доповнює систему рівнянь Ейлера до замкнутої системи чотирьох рівнянь відносно чотирьох невідомих функцій.

== Література ==

''Милн-Томсон Л. М.'' «Теоретическая гидродинамика». пер. з англ., М., 1964.

Б.Ф Левицький\Н.П.Лещій 1994р.

Рівняння нерозривності

2011-05-24T20:14:26Z

Nastia20: /* Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі */

В гідрогазодинаміці в багатьох випадках можна знехтувати стисливістю рідин і газів. Тому використовують єдиний підхід до вивчення їх поведінки, користуючись єдиним поняттям нестисливої рідини - суцільного середовища з однаковою в усіх точках густиною, яка не змінюється з часом. Це своєрідна модель ідеальної рідини, в якій не враховується наявне в рідині внутрішне тертя.

[[Файл:Grafik_1.JPG|200px|thumb|left|Елементарний об`єм в 3D]]
Спираючись на закон збереження маси, отримаємо рівняння нерозривності, яке замикає систему рівнянь Ейлера. 
Припустимо, що рідина рухається без виникнення пустот. Виділимо елементарний об’єм. 

<math>p\cdot V\cdot dx\cdot dy</math> - маса рідини, яка витікає з грань <math>\textbf{\textit{xz}}</math>. 
<math>[\rho V+dy\cdot \frac{\partial(pV)}{dy}]dx\cdot dz</math> - маса рідини, яка витікає з <math>\textbf{\textit{xz}}</math>: <math>\frac{\partial(\rho V)}{dy}</math> - приріст <math>\textbf{\textit{pV}}</math> 

==Загальний вигляд==

Вздовж осі <math>\textbf{\textit{Oy}}</math> маса рідини змінилася на величину: 

<math>\begin{cases} \frac{\partial(\rho V)}{dy}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(pW)}{dz}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(\rho U)}{dx}dx\cdot dy\cdot dz\end{cases}</math> 
Приріст маси: 
<math>[\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(pV)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}]dx\cdot dy\cdot dz</math> 
З іншого боку, приріст маси може отриматись за рахунок змінної густини 
<math>dm=-\frac{\partial \rho }{\partial t}dx\cdot dy\cdot dz</math> 

==Кінцева формула==

Отже, можна отримати рівняння нерозривності у одному з виглядів 
<math>\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(\rho V)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}=-\frac{\partial \rho }{\partial t}</math> 
<math>\frac{\partial \rho }{\partial t} + div \rho V</math>
за умови, що <math>p\neq const</math>. 
Припустимо <math>p=const</math>, тоді рівняння нерозривності 
<math>div \vec{V}=0</math> 
<math>\frac{\partial U}{\partial x}+\frac{\partial V}{\partial y}+\frac{\partial W}{\partial z}=0</math> 
Це рівняння доповнює систему рівнянь Ейлера до замкнутої системи чотирьох рівнянь відносно чотирьох невідомих функцій.

==Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі==

Розглянемо спочатку елементарну струминку . Відповідно до закону збереження маси можна стверджувати, що масова витрата через усякий живий переріз елементарної струминки є величиною сталою, тобто
dm=uρdω=const.
Цей висновок випливає з властивостей елементарної струминки: у протилежному випадку масова витрата повинна зростати або зменшуватись необмежено, а це суперечить умові стаціонарного руху рідини.
Отже, для будь-яких живих перерізів стисливої рідини або газу в елементарній струминці справедливою є умова

'''<math>\rho _{1}u_{1}dw_{1}=\rho _{2}u_{2}dw_{2}=...=\rho _{n}u_{n}dw_{n}=const </math>''' (9)

Рівняння (9) називають рівнянням нерозривності або суцільності руху для елементарної струминки стисливої рідини або газу. Якщо ρ=const, тобто рідина нестислива, то рівняння нерозривності руху (9) можна записати у вигляді

'''<math>\rho _{2}u_{2}dw_{2}=...=\rho _{n}u_{n}dw_{n}=const </math> ''' (10)

Цей вираз відображає властивість нестисливої рідини, тому його інколи називають рівнянням нестисливості рідини для елементарної струминки.
З (10) випливає, що площа живого перерізу елементарної струминки не може дорівнювати нулю, оскільки в такому разі швидкість у цьому перерізі струминки прямуватиме до нескінченості, що фізично неможливе. Тому елементарна струминка в потоці не може обриватися в середині рідини або закінчуватися вістрям.

Аналогічно викладеному вище можна одержати рівняння нерозривності руху для реального потоку якщо просумувати витрати в елементарних струминках в межах кожного живого перерізу окремо. У результаті для стисливої рідини або газу вздовж потоку маємо

'''<math>\rho _{1}V_{1}w_{1}=\rho _{2}V_{2}w_{2}=...=\rho _{n}V_{n}w_{n}=const (11)
</math>'''

де Vi – середні швидкості у живих перерізах.
При стаціонарному русі рідини, а у деяких випадках і газів (при невеликих швидкостях), зміною питомої маси можна знехтувати, тобто прийняти ρ=const.
Тоді рівняння (11) можна переписати у вигляді

<math>V_{1}w_{1}=V_{2}w_{2}=...=V_{n}w_{n}=const </math> (12)

Можна сказати, що рівняння (12) є аналітичним записом закону збереження маси в гідравлічній формі для потоку нестисливої рідини. Це і є рівняння нерозривності для потоку рідини, котре формулюється так: витрата рідини через довільний переріз потоку в усталеному русі є величиною сталою. З рівняння (12) для двох перерізів можна записати

<math>V_{1}V_{2}/=w_{2}w_{1} </math> (13)

Тобто середні швидкості потоку обернено пропорційні площам відповідних живих перерізів.

== Література ==

''Милн-Томсон Л. М.'' «Теоретическая гидродинамика». пер. з англ., М., 1964.

Б.Ф Левицький\Н.П.Лещій 1994р.

Рівняння нерозривності

2011-05-24T20:13:59Z

Nastia20: /* Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі */

В гідрогазодинаміці в багатьох випадках можна знехтувати стисливістю рідин і газів. Тому використовують єдиний підхід до вивчення їх поведінки, користуючись єдиним поняттям нестисливої рідини - суцільного середовища з однаковою в усіх точках густиною, яка не змінюється з часом. Це своєрідна модель ідеальної рідини, в якій не враховується наявне в рідині внутрішне тертя.

[[Файл:Grafik_1.JPG|200px|thumb|left|Елементарний об`єм в 3D]]
Спираючись на закон збереження маси, отримаємо рівняння нерозривності, яке замикає систему рівнянь Ейлера. 
Припустимо, що рідина рухається без виникнення пустот. Виділимо елементарний об’єм. 

<math>p\cdot V\cdot dx\cdot dy</math> - маса рідини, яка витікає з грань <math>\textbf{\textit{xz}}</math>. 
<math>[\rho V+dy\cdot \frac{\partial(pV)}{dy}]dx\cdot dz</math> - маса рідини, яка витікає з <math>\textbf{\textit{xz}}</math>: <math>\frac{\partial(\rho V)}{dy}</math> - приріст <math>\textbf{\textit{pV}}</math> 

==Загальний вигляд==

Вздовж осі <math>\textbf{\textit{Oy}}</math> маса рідини змінилася на величину: 

<math>\begin{cases} \frac{\partial(\rho V)}{dy}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(pW)}{dz}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(\rho U)}{dx}dx\cdot dy\cdot dz\end{cases}</math> 
Приріст маси: 
<math>[\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(pV)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}]dx\cdot dy\cdot dz</math> 
З іншого боку, приріст маси може отриматись за рахунок змінної густини 
<math>dm=-\frac{\partial \rho }{\partial t}dx\cdot dy\cdot dz</math> 

==Кінцева формула==

Отже, можна отримати рівняння нерозривності у одному з виглядів 
<math>\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(\rho V)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}=-\frac{\partial \rho }{\partial t}</math> 
<math>\frac{\partial \rho }{\partial t} + div \rho V</math>
за умови, що <math>p\neq const</math>. 
Припустимо <math>p=const</math>, тоді рівняння нерозривності 
<math>div \vec{V}=0</math> 
<math>\frac{\partial U}{\partial x}+\frac{\partial V}{\partial y}+\frac{\partial W}{\partial z}=0</math> 
Це рівняння доповнює систему рівнянь Ейлера до замкнутої системи чотирьох рівнянь відносно чотирьох невідомих функцій.

==Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі==

'''3 Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі'''
Розглянемо спочатку елементарну струминку . Відповідно до закону збереження маси можна стверджувати, що масова витрата через усякий живий переріз елементарної струминки є величиною сталою, тобто
dm=uρdω=const.
Цей висновок випливає з властивостей елементарної струминки: у протилежному випадку масова витрата повинна зростати або зменшуватись необмежено, а це суперечить умові стаціонарного руху рідини.
Отже, для будь-яких живих перерізів стисливої рідини або газу в елементарній струминці справедливою є умова

'''<math>\rho _{1}u_{1}dw_{1}=\rho _{2}u_{2}dw_{2}=...=\rho _{n}u_{n}dw_{n}=const </math>''' (9)

Рівняння (9) називають рівнянням нерозривності або суцільності руху для елементарної струминки стисливої рідини або газу. Якщо ρ=const, тобто рідина нестислива, то рівняння нерозривності руху (9) можна записати у вигляді

'''<math>\rho _{2}u_{2}dw_{2}=...=\rho _{n}u_{n}dw_{n}=const </math> ''' (10)

Цей вираз відображає властивість нестисливої рідини, тому його інколи називають рівнянням нестисливості рідини для елементарної струминки.
З (10) випливає, що площа живого перерізу елементарної струминки не може дорівнювати нулю, оскільки в такому разі швидкість у цьому перерізі струминки прямуватиме до нескінченості, що фізично неможливе. Тому елементарна струминка в потоці не може обриватися в середині рідини або закінчуватися вістрям.

Аналогічно викладеному вище можна одержати рівняння нерозривності руху для реального потоку якщо просумувати витрати в елементарних струминках в межах кожного живого перерізу окремо. У результаті для стисливої рідини або газу вздовж потоку маємо

'''<math>\rho _{1}V_{1}w_{1}=\rho _{2}V_{2}w_{2}=...=\rho _{n}V_{n}w_{n}=const (11)
</math>'''

де Vi – середні швидкості у живих перерізах.
При стаціонарному русі рідини, а у деяких випадках і газів (при невеликих швидкостях), зміною питомої маси можна знехтувати, тобто прийняти ρ=const.
Тоді рівняння (11) можна переписати у вигляді

<math>V_{1}w_{1}=V_{2}w_{2}=...=V_{n}w_{n}=const </math> (12)

Можна сказати, що рівняння (12) є аналітичним записом закону збереження маси в гідравлічній формі для потоку нестисливої рідини. Це і є рівняння нерозривності для потоку рідини, котре формулюється так: витрата рідини через довільний переріз потоку в усталеному русі є величиною сталою. З рівняння (12) для двох перерізів можна записати

<math>V_{1}V_{2}/=w_{2}w_{1} </math> (13)

Тобто середні швидкості потоку обернено пропорційні площам відповідних живих перерізів.

== Література ==

''Милн-Томсон Л. М.'' «Теоретическая гидродинамика». пер. з англ., М., 1964.

Б.Ф Левицький\Н.П.Лещій 1994р.

Рівняння нерозривності

2011-05-24T20:09:37Z

Nastia20: /* Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі */

В гідрогазодинаміці в багатьох випадках можна знехтувати стисливістю рідин і газів. Тому використовують єдиний підхід до вивчення їх поведінки, користуючись єдиним поняттям нестисливої рідини - суцільного середовища з однаковою в усіх точках густиною, яка не змінюється з часом. Це своєрідна модель ідеальної рідини, в якій не враховується наявне в рідині внутрішне тертя.

[[Файл:Grafik_1.JPG|200px|thumb|left|Елементарний об`єм в 3D]]
Спираючись на закон збереження маси, отримаємо рівняння нерозривності, яке замикає систему рівнянь Ейлера. 
Припустимо, що рідина рухається без виникнення пустот. Виділимо елементарний об’єм. 

<math>p\cdot V\cdot dx\cdot dy</math> - маса рідини, яка витікає з грань <math>\textbf{\textit{xz}}</math>. 
<math>[\rho V+dy\cdot \frac{\partial(pV)}{dy}]dx\cdot dz</math> - маса рідини, яка витікає з <math>\textbf{\textit{xz}}</math>: <math>\frac{\partial(\rho V)}{dy}</math> - приріст <math>\textbf{\textit{pV}}</math> 

==Загальний вигляд==

Вздовж осі <math>\textbf{\textit{Oy}}</math> маса рідини змінилася на величину: 

<math>\begin{cases} \frac{\partial(\rho V)}{dy}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(pW)}{dz}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(\rho U)}{dx}dx\cdot dy\cdot dz\end{cases}</math> 
Приріст маси: 
<math>[\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(pV)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}]dx\cdot dy\cdot dz</math> 
З іншого боку, приріст маси може отриматись за рахунок змінної густини 
<math>dm=-\frac{\partial \rho }{\partial t}dx\cdot dy\cdot dz</math> 

==Кінцева формула==

Отже, можна отримати рівняння нерозривності у одному з виглядів 
<math>\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(\rho V)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}=-\frac{\partial \rho }{\partial t}</math> 
<math>\frac{\partial \rho }{\partial t} + div \rho V</math>
за умови, що <math>p\neq const</math>. 
Припустимо <math>p=const</math>, тоді рівняння нерозривності 
<math>div \vec{V}=0</math> 
<math>\frac{\partial U}{\partial x}+\frac{\partial V}{\partial y}+\frac{\partial W}{\partial z}=0</math> 
Це рівняння доповнює систему рівнянь Ейлера до замкнутої системи чотирьох рівнянь відносно чотирьох невідомих функцій.

==Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі==

'''3 Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі'''
Розглянемо спочатку елементарну струминку . Відповідно до закону збереження маси можна стверджувати, що масова витрата через усякий живий переріз елементарної струминки є величиною сталою, тобто
dm=uρdω=const.
Цей висновок випливає з властивостей елементарної струминки: у протилежному випадку масова витрата повинна зростати або зменшуватись необмежено, а це суперечить умові стаціонарного руху рідини.
Отже, для будь-яких живих перерізів стисливої рідини або газу в елементарній струминці справедливою є умова
'''<math>\rho _{1}u_{1}dw_{1}=\rho _{2}u_{2}dw_{2}=...=\rho _{n}u_{n}dw_{n}=const </math>''' (9)

Рівняння (9) називають рівнянням нерозривності або суцільності руху для елементарної струминки стисливої рідини або газу. Якщо ρ=const, тобто рідина нестислива, то рівняння нерозривності руху (9) можна записати у вигляді
'''<math>\rho _{2}u_{2}dw_{2}=...=\rho _{n}u_{n}dw_{n}=const </math> ''' (10)

Цей вираз відображає властивість нестисливої рідини, тому його інколи називають рівнянням нестисливості рідини для елементарної струминки.
З (10) випливає, що площа живого перерізу елементарної струминки не може дорівнювати нулю, оскільки в такому разі швидкість у цьому перерізі струминки прямуватиме до нескінченості, що фізично неможливе. Тому елементарна струминка в потоці не може обриватися в середині рідини або закінчуватися вістрям.

Аналогічно викладеному вище можна одержати рівняння нерозривності руху для реального потоку якщо просумувати витрати в елементарних струминках в межах кожного живого перерізу окремо. У результаті для стисливої рідини або газу вздовж потоку маємо
'''<math>\rho _{1}V_{1}w_{1}=\rho _{2}V_{2}w_{2}=...=\rho _{n}V_{n}w_{n}=const (11)
</math>'''
де Vi – середні швидкості у живих перерізах.
При стаціонарному русі рідини, а у деяких випадках і газів (при невеликих швидкостях), зміною питомої маси можна знехтувати, тобто прийняти ρ=const.
Тоді рівняння (11) можна переписати у вигляді
V1ω1=V2ω2=…..=Vnωn=const. (12)
Можна сказати, що рівняння (12) є аналітичним записом закону збереження маси в гідравлічній формі для потоку нестисливої рідини. Це і є рівняння нерозривності для потоку рідини, котре формулюється так: витрата рідини через довільний переріз потоку в усталеному русі є величиною сталою. З рівняння (12) для двох перерізів можна записати
V1/V2=ω2/ω1. (13)
Тобто середні швидкості потоку обернено пропорційні площам відповідних живих перерізів.

== Література ==

''Милн-Томсон Л. М.'' «Теоретическая гидродинамика». пер. з англ., М., 1964.

Б.Ф Левицький\Н.П.Лещій 1994р.

Рівняння нерозривності

2011-05-24T20:06:35Z

Nastia20: /* Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі */

В гідрогазодинаміці в багатьох випадках можна знехтувати стисливістю рідин і газів. Тому використовують єдиний підхід до вивчення їх поведінки, користуючись єдиним поняттям нестисливої рідини - суцільного середовища з однаковою в усіх точках густиною, яка не змінюється з часом. Це своєрідна модель ідеальної рідини, в якій не враховується наявне в рідині внутрішне тертя.

[[Файл:Grafik_1.JPG|200px|thumb|left|Елементарний об`єм в 3D]]
Спираючись на закон збереження маси, отримаємо рівняння нерозривності, яке замикає систему рівнянь Ейлера. 
Припустимо, що рідина рухається без виникнення пустот. Виділимо елементарний об’єм. 

<math>p\cdot V\cdot dx\cdot dy</math> - маса рідини, яка витікає з грань <math>\textbf{\textit{xz}}</math>. 
<math>[\rho V+dy\cdot \frac{\partial(pV)}{dy}]dx\cdot dz</math> - маса рідини, яка витікає з <math>\textbf{\textit{xz}}</math>: <math>\frac{\partial(\rho V)}{dy}</math> - приріст <math>\textbf{\textit{pV}}</math> 

==Загальний вигляд==

Вздовж осі <math>\textbf{\textit{Oy}}</math> маса рідини змінилася на величину: 

<math>\begin{cases} \frac{\partial(\rho V)}{dy}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(pW)}{dz}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(\rho U)}{dx}dx\cdot dy\cdot dz\end{cases}</math> 
Приріст маси: 
<math>[\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(pV)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}]dx\cdot dy\cdot dz</math> 
З іншого боку, приріст маси може отриматись за рахунок змінної густини 
<math>dm=-\frac{\partial \rho }{\partial t}dx\cdot dy\cdot dz</math> 

==Кінцева формула==

Отже, можна отримати рівняння нерозривності у одному з виглядів 
<math>\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(\rho V)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}=-\frac{\partial \rho }{\partial t}</math> 
<math>\frac{\partial \rho }{\partial t} + div \rho V</math>
за умови, що <math>p\neq const</math>. 
Припустимо <math>p=const</math>, тоді рівняння нерозривності 
<math>div \vec{V}=0</math> 
<math>\frac{\partial U}{\partial x}+\frac{\partial V}{\partial y}+\frac{\partial W}{\partial z}=0</math> 
Це рівняння доповнює систему рівнянь Ейлера до замкнутої системи чотирьох рівнянь відносно чотирьох невідомих функцій.

==Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі==

'''3 Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі'''
Розглянемо спочатку елементарну струминку . Відповідно до закону збереження маси можна стверджувати, що масова витрата через усякий живий переріз елементарної струминки є величиною сталою, тобто
dm=uρdω=const.
Цей висновок випливає з властивостей елементарної струминки: у протилежному випадку масова витрата повинна зростати або зменшуватись необмежено, а це суперечить умові стаціонарного руху рідини.
Отже, для будь-яких живих перерізів стисливої рідини або газу в елементарній струминці справедливою є умова
<math>\rho _{1}u_{1}dw_{1}=\rho _{2}u_{2}dw_{2}=...=\rho _{n}u_{n}dw_{n}=const </math> (9)

Рівняння (9) називають рівнянням нерозривності або суцільності руху для елементарної струминки стисливої рідини або газу. Якщо ρ=const, тобто рідина нестислива, то рівняння нерозривності руху (9) можна записати у вигляді
u1dω1=u2dω2=…..=undωn=const. (10)

Цей вираз відображає властивість нестисливої рідини, тому його інколи називають рівнянням нестисливості рідини для елементарної струминки.
З (10) випливає, що площа живого перерізу елементарної струминки не може дорівнювати нулю, оскільки в такому разі швидкість у цьому перерізі струминки прямуватиме до нескінченості, що фізично неможливе. Тому елементарна струминка в потоці не може обриватися в середині рідини або закінчуватися вістрям.

Аналогічно викладеному вище можна одержати рівняння нерозривності руху для реального потоку якщо просумувати витрати в елементарних струминках в межах кожного живого перерізу окремо. У результаті для стисливої рідини або газу вздовж потоку маємо
ρ1V1ω1=ρ2V2ω2=…..=ρnVnωn=const, (11)

де Vi – середні швидкості у живих перерізах.
При стаціонарному русі рідини, а у деяких випадках і газів (при невеликих швидкостях), зміною питомої маси можна знехтувати, тобто прийняти ρ=const.
Тоді рівняння (11) можна переписати у вигляді
V1ω1=V2ω2=…..=Vnωn=const. (12)
Можна сказати, що рівняння (12) є аналітичним записом закону збереження маси в гідравлічній формі для потоку нестисливої рідини. Це і є рівняння нерозривності для потоку рідини, котре формулюється так: витрата рідини через довільний переріз потоку в усталеному русі є величиною сталою. З рівняння (12) для двох перерізів можна записати
V1/V2=ω2/ω1. (13)
Тобто середні швидкості потоку обернено пропорційні площам відповідних живих перерізів.

== Література ==

''Милн-Томсон Л. М.'' «Теоретическая гидродинамика». пер. з англ., М., 1964.

Б.Ф Левицький\Н.П.Лещій 1994р.

Рівняння нерозривності

2011-05-24T20:01:53Z

Nastia20: /* Кінцева формула */

В гідрогазодинаміці в багатьох випадках можна знехтувати стисливістю рідин і газів. Тому використовують єдиний підхід до вивчення їх поведінки, користуючись єдиним поняттям нестисливої рідини - суцільного середовища з однаковою в усіх точках густиною, яка не змінюється з часом. Це своєрідна модель ідеальної рідини, в якій не враховується наявне в рідині внутрішне тертя.

[[Файл:Grafik_1.JPG|200px|thumb|left|Елементарний об`єм в 3D]]
Спираючись на закон збереження маси, отримаємо рівняння нерозривності, яке замикає систему рівнянь Ейлера. 
Припустимо, що рідина рухається без виникнення пустот. Виділимо елементарний об’єм. 

<math>p\cdot V\cdot dx\cdot dy</math> - маса рідини, яка витікає з грань <math>\textbf{\textit{xz}}</math>. 
<math>[\rho V+dy\cdot \frac{\partial(pV)}{dy}]dx\cdot dz</math> - маса рідини, яка витікає з <math>\textbf{\textit{xz}}</math>: <math>\frac{\partial(\rho V)}{dy}</math> - приріст <math>\textbf{\textit{pV}}</math> 

==Загальний вигляд==

Вздовж осі <math>\textbf{\textit{Oy}}</math> маса рідини змінилася на величину: 

<math>\begin{cases} \frac{\partial(\rho V)}{dy}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(pW)}{dz}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(\rho U)}{dx}dx\cdot dy\cdot dz\end{cases}</math> 
Приріст маси: 
<math>[\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(pV)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}]dx\cdot dy\cdot dz</math> 
З іншого боку, приріст маси може отриматись за рахунок змінної густини 
<math>dm=-\frac{\partial \rho }{\partial t}dx\cdot dy\cdot dz</math> 

==Кінцева формула==

Отже, можна отримати рівняння нерозривності у одному з виглядів 
<math>\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(\rho V)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}=-\frac{\partial \rho }{\partial t}</math> 
<math>\frac{\partial \rho }{\partial t} + div \rho V</math>
за умови, що <math>p\neq const</math>. 
Припустимо <math>p=const</math>, тоді рівняння нерозривності 
<math>div \vec{V}=0</math> 
<math>\frac{\partial U}{\partial x}+\frac{\partial V}{\partial y}+\frac{\partial W}{\partial z}=0</math> 
Це рівняння доповнює систему рівнянь Ейлера до замкнутої системи чотирьох рівнянь відносно чотирьох невідомих функцій.

==Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі==

3 Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі
Розглянемо спочатку елементарну струминку . Відповідно до закону збереження маси можна стверджувати, що масова витрата через усякий живий переріз елементарної струминки є величиною сталою, тобто
dm=uρdω=const.
Цей висновок випливає з властивостей елементарної струминки: у протилежному випадку масова витрата повинна зростати або зменшуватись необмежено, а це суперечить умові стаціонарного руху рідини.
Отже, для будь-яких живих перерізів стисливої рідини або газу в елементарній струминці справедливою є умова
ρ1u1dω1=ρ2u2dω2=…..=ρnundωn=const. (9)

Рівняння (9) називають рівнянням нерозривності або суцільності руху для елементарної струминки стисливої рідини або газу. Якщо ρ=const, тобто рідина нестислива, то рівняння нерозривності руху (9) можна записати у вигляді
u1dω1=u2dω2=…..=undωn=const. (10)

Цей вираз відображає властивість нестисливої рідини, тому його інколи називають рівнянням нестисливості рідини для елементарної струминки.
З (10) випливає, що площа живого перерізу елементарної струминки не може дорівнювати нулю, оскільки в такому разі швидкість у цьому перерізі струминки прямуватиме до нескінченості, що фізично неможливе. Тому елементарна струминка в потоці не може обриватися в середині рідини або закінчуватися вістрям.

Аналогічно викладеному вище можна одержати рівняння нерозривності руху для реального потоку якщо просумувати витрати в елементарних струминках в межах кожного живого перерізу окремо. У результаті для стисливої рідини або газу вздовж потоку маємо
ρ1V1ω1=ρ2V2ω2=…..=ρnVnωn=const, (11)

де Vi – середні швидкості у живих перерізах.
При стаціонарному русі рідини, а у деяких випадках і газів (при невеликих швидкостях), зміною питомої маси можна знехтувати, тобто прийняти ρ=const.
Тоді рівняння (11) можна переписати у вигляді
V1ω1=V2ω2=…..=Vnωn=const. (12)
Можна сказати, що рівняння (12) є аналітичним записом закону збереження маси в гідравлічній формі для потоку нестисливої рідини. Це і є рівняння нерозривності для потоку рідини, котре формулюється так: витрата рідини через довільний переріз потоку в усталеному русі є величиною сталою. З рівняння (12) для двох перерізів можна записати
V1/V2=ω2/ω1. (13)
Тобто середні швидкості потоку обернено пропорційні площам відповідних живих перерізів.

== Література ==

''Милн-Томсон Л. М.'' «Теоретическая гидродинамика». пер. з англ., М., 1964.

Б.Ф Левицький\Н.П.Лещій 1994р.

Рівняння нерозривності

2011-05-24T19:26:12Z

Nastia20:

В гідрогазодинаміці в багатьох випадках можна знехтувати стисливістю рідин і газів. Тому використовують єдиний підхід до вивчення їх поведінки, користуючись єдиним поняттям нестисливої рідини - суцільного середовища з однаковою в усіх точках густиною, яка не змінюється з часом. Це своєрідна модель ідеальної рідини, в якій не враховується наявне в рідині внутрішне тертя.

[[Файл:Grafik_1.JPG|200px|thumb|left|Елементарний об`єм в 3D]]
Спираючись на закон збереження маси, отримаємо рівняння нерозривності, яке замикає систему рівнянь Ейлера. 
Припустимо, що рідина рухається без виникнення пустот. Виділимо елементарний об’єм. 

<math>p\cdot V\cdot dx\cdot dy</math> - маса рідини, яка витікає з грань <math>\textbf{\textit{xz}}</math>. 
<math>[\rho V+dy\cdot \frac{\partial(pV)}{dy}]dx\cdot dz</math> - маса рідини, яка витікає з <math>\textbf{\textit{xz}}</math>: <math>\frac{\partial(\rho V)}{dy}</math> - приріст <math>\textbf{\textit{pV}}</math> 

==Загальний вигляд==

Вздовж осі <math>\textbf{\textit{Oy}}</math> маса рідини змінилася на величину: 

<math>\begin{cases} \frac{\partial(\rho V)}{dy}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(pW)}{dz}dx\cdot dy\cdot dz\\ \frac{\partial(\rho U)}{dx}dx\cdot dy\cdot dz\end{cases}</math> 
Приріст маси: 
<math>[\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(pV)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}]dx\cdot dy\cdot dz</math> 
З іншого боку, приріст маси може отриматись за рахунок змінної густини 
<math>dm=-\frac{\partial \rho }{\partial t}dx\cdot dy\cdot dz</math> 

==Кінцева формула==

Отже, можна отримати рівняння нерозривності у одному з виглядів 
<math>\frac{\partial(\rho U)}{dx}+\frac{\partial(\rho V)}{dy}+\frac{\partial(\rho W)}{dz}=-\frac{\partial \rho }{\partial t}</math> 
<math>\frac{\partial \rho }{\partial t} + div \rho V</math>
за умови, що <math>p\neq const</math>. 
Припустимо <math>p=const</math>, тоді рівняння нерозривності 
<math>div \vec{V}=0</math> 
<math>\frac{\partial U}{\partial x}+\frac{\partial V}{\partial y}+\frac{\partial W}{\partial z}=0</math> 
Це рівняння доповнює систему рівнянь Ейлера до замкнутої системи чотирьох рівнянь відносно чотирьох невідомих функцій.

3 Рівняння нерозривності стаціонарного руху рідини в гідравлічній формі
Розглянемо спочатку елементарну струминку . Відповідно до закону збереження маси можна стверджувати, що масова витрата через усякий живий переріз елементарної струминки є величиною сталою, тобто
dm=uρdω=const.
Цей висновок випливає з властивостей елементарної струминки: у протилежному випадку масова витрата повинна зростати або зменшуватись необмежено, а це суперечить умові стаціонарного руху рідини.
Отже, для будь-яких живих перерізів стисливої рідини або газу в елементарній струминці справедливою є умова
ρ1u1dω1=ρ2u2dω2=…..=ρnundωn=const. (9)

Рівняння (9) називають рівнянням нерозривності або суцільності руху для елементарної струминки стисливої рідини або газу. Якщо ρ=const, тобто рідина нестислива, то рівняння нерозривності руху (9) можна записати у вигляді
u1dω1=u2dω2=…..=undωn=const. (10)

Цей вираз відображає властивість нестисливої рідини, тому його інколи називають рівнянням нестисливості рідини для елементарної струминки.
З (10) випливає, що площа живого перерізу елементарної струминки не може дорівнювати нулю, оскільки в такому разі швидкість у цьому перерізі струминки прямуватиме до нескінченості, що фізично неможливе. Тому елементарна струминка в потоці не може обриватися в середині рідини або закінчуватися вістрям.

Аналогічно викладеному вище можна одержати рівняння нерозривності руху для реального потоку якщо просумувати витрати в елементарних струминках в межах кожного живого перерізу окремо. У результаті для стисливої рідини або газу вздовж потоку маємо
ρ1V1ω1=ρ2V2ω2=…..=ρnVnωn=const, (11)

де Vi – середні швидкості у живих перерізах.
При стаціонарному русі рідини, а у деяких випадках і газів (при невеликих швидкостях), зміною питомої маси можна знехтувати, тобто прийняти ρ=const.
Тоді рівняння (11) можна переписати у вигляді
V1ω1=V2ω2=…..=Vnωn=const. (12)
Можна сказати, що рівняння (12) є аналітичним записом закону збереження маси в гідравлічній формі для потоку нестисливої рідини. Це і є рівняння нерозривності для потоку рідини, котре формулюється так: витрата рідини через довільний переріз потоку в усталеному русі є величиною сталою. З рівняння (12) для двох перерізів можна записати
V1/V2=ω2/ω1. (13)
Тобто середні швидкості потоку обернено пропорційні площам відповідних живих перерізів.

== Література ==

''Милн-Томсон Л. М.'' «Теоретическая гидродинамика». пер. з англ., М., 1964.

Б.Ф Левицький\Н.П.Лещій 1994р.

Рівняння нерозривності

2011-05-24T19:03:15Z

Nastia20:

Файл:Елементарний паралелепыпед.JPG

2011-05-24T15:52:33Z

Nastia20: елементарний паралелепіпед

елементарний паралелепіпед

Рівняння нерозривності

2011-05-21T19:55:08Z

Nastia20:

Рівняння нерозривності

2011-05-21T19:42:19Z

Nastia20:

Рівняння нерозривності

2011-05-18T14:42:38Z

Nastia20:

Рівняння нерозривності

2011-05-18T14:42:07Z

Nastia20: /* Приклад */

Рівняння нерозривності

2011-05-18T14:41:31Z

Nastia20:

Рівняння нерозривності

2011-05-18T14:40:46Z

Nastia20: /* Загальний вигляд */

Рівняння нерозривності

2011-05-18T14:39:58Z

Nastia20: /* Кінцева формула */

Обговорення:Рівняння нерозривності

2011-05-15T19:35:46Z

Nastia20:

Олег Ксаверович,подивіться будь ласка мою статтю,чи усе в ній впорядку ???

# Рисунок відсутній
# Потрібно виправити опечатки у формулах
# Висвітлити історичний аспект питання (вчені, роки, заслуги)
# Додати перелік першоджерел
# Додати приклади реального використання
# Після цього структурувати статтю (розбити на розділи, підрозділи)

Перевірте будь ласка мою виправлену статтю.

Рівняння нерозривності

2011-05-15T19:32:53Z

Nastia20: /* Приклад */

Рівняння нерозривності

2011-05-15T19:32:02Z

Nastia20:

Рівняння нерозривності

2011-05-15T19:31:34Z

Nastia20:

Рівняння нерозривності

2011-05-15T19:30:48Z

Nastia20:

Рівняння нерозривності

2011-05-15T19:28:07Z

Nastia20: /* Література */

Обговорення користувача:Valdemar88

2011-05-11T20:50:00Z

Nastia20:

можна було б вже в якомусь графічному редакторі зробити рисунок, а не фоткати телефоном :D

Який телефон ???

Рівняння нерозривності

2011-05-08T19:04:27Z

Nastia20: /* Кінцева формула */

Рівняння нерозривності

2011-05-08T19:02:27Z

Nastia20:

Рівняння нерозривності

2011-05-04T14:56:05Z

Nastia20: /* Література */

Рівняння нерозривності

2011-05-04T14:55:54Z

Nastia20:

Файл:Grafik 1.JPG

2011-05-04T14:51:47Z

Nastia20:

Обговорення:Рівняння нерозривності

2011-05-02T19:37:17Z

Nastia20:

Олег Ксаверович,подивіться будь ласка мою статтю,чи усе в ній впорядку ???

Файл:123.JPG

2011-05-02T19:29:30Z

Nastia20: завантажив нову версію «Файл:123.JPG»

Файл:123.JPG

2011-05-02T19:28:00Z

Nastia20:

Рівняння нерозривності

2011-05-02T19:27:27Z

Nastia20:

Обговорення:Рівняння нерозривності

2011-04-26T18:48:00Z

Nastia20:

''Спираючись на закон збереження маси,отримаємо рівняння нерозривності,яке замикає систему рівнянь Ейлера.''
''Вважатимемо,що рідина рухається без винекнення пустот.
Виділимо елементарний об'єм''.

p\cdot v\cdot dx\cdot dy - маса рідини,яка витікає за грань '''xz'''.

Файл:Елементарний паралелепіпед.GIF

2011-04-26T17:59:17Z

Nastia20: Елементарний паралелепіпед

Елементарний паралелепіпед

Обговорення:Рівняння нерозривності

2011-04-26T17:48:07Z

Nastia20: Створена сторінка: Стефанишин Анастасія група кт -21

Стефанишин Анастасія група кт -21

Дифузор

2011-04-26T17:31:11Z

Nastia20:

Дифузор(у аерогідродинаміці) - частина каналу (труби), в якій відбуваються уповільнення (розширення) потоку і збільшення тиску. При швидкостях, не перевищують швидкості звуку, площа поперечного перерізу Д. вздовж потоку зростає, а при надзвукових швидкостях зменшується. Існує конструкція, зворотній дифузору, званаконфузор - частина каналу, в якій відбувається з'єднання і плавний перехід більшого перерізу в менше. Рух повітря в конфузор характеризується тим, що динамічний тиск у нього в напрямку руху потоку збільшується, а статичний - зменшується. Збільшується швидкість течії рідини чи газу.

Конструкція дифузорів:

-Акустичний дифузорзвичайно виготовляється із спеціальних сортів паперу і гнучко кріпиться до металевого корпусу гучномовця.
-Дифузор у фототехніціпристосування для одержання фотографічного зображення м'якого малюнка. Являє собою: а) плоскопаралельну скляну пластинку з квадратною сіткою або концентричними колами, нанесеними алмазом на відстані 2-3 мм;
б) вузькі смужки скла шириною 0,1 діаметру об'єктиву і товщиною 0,8-1 мм. Смужки і платівки зміцнюються в оправу, яка одягається на об'єктив фотоапарата або фотографічного збільшувача після наведення на різкість.

-Дифузор у виробництві глиноземуапарат для проточного вилуговування дробленого бокситового спек а. Зазвичай 12-14 таких апаратів з'єднуються послідовно, утворюючи батарею. Особливість проточного вилуговування в Д. полягає в тому, що спекnh в них залишається весь час нерухомим на гратчастому днище, а розчин послідовно в кожному Д. просочується через товщу спека. Обмиваючи кожну окрему частку, а також проникаючи по порах всередину її, розчин витравлюють розчинні складові. В один кінець батареї подається гаряча вода, з ін зливається концентрований розчин алюмінату натрію. Всі Д. з'єднані трубопроводами; за допомогою кранів можна відключити будь-який з них, не порушуючи роботи інших. Д. з вилуженими спеков періодично відключають, а в ін кінці батареї замість нього включають Д. зі свіжим спікся. Зазвичай в батареї з 14 Д. 12 знаходяться в роботі, 1 під завантаженням і 1 під розвантаженням.

-Дифузор в харчовій промисловості.

-Дифузор у вентиляції .

-дифузор в автомобільній промисловості.

-дифузор в кінематичному двигуні.

Дифузор застосовується в пристроях, у яких здійснюється переміщення рідин і газів (водопроводах, повітроводах, газопроводах, нафтопроводах, аеродинамічних трубах, реактивних двигунах та ін.) У електроакустиці частину механічної коливальної системи гучномовця, призначеної для порушення звукових хвиль у навколишньому повітрі.

Дифузор

2011-04-26T17:21:48Z

Nastia20:

Дифузор(у аерогідродинаміці) - частина каналу (труби), в якій відбуваються уповільнення (розширення) потоку і збільшення тиску. При швидкостях, не перевищують швидкості звуку, площа поперечного перерізу Д. вздовж потоку зростає, а при надзвукових швидкостях зменшується. Існує конструкція, зворотній дифузору, званаконфузор - частина каналу, в якій відбувається з'єднання і плавний перехід більшого перерізу в менше. Рух повітря в конфузор характеризується тим, що динамічний тиск у нього в напрямку руху потоку збільшується, а статичний - зменшується. Збільшується швидкість течії рідини чи газу.

Конструкція дифузорів:

-Акустичний дифузорзвичайно виготовляється із спеціальних сортів паперу і гнучко кріпиться до металевого корпусу гучномовця.
-Дифузор у фототехніціпристосування для одержання фотографічного зображення м'якого малюнка. Являє собою: а) плоскопаралельну скляну пластинку з квадратною сіткою або концентричними колами, нанесеними алмазом на відстані 2-3 мм;
б) вузькі смужки скла шириною 0,1 діаметру об'єктиву і товщиною 0,8-1 мм. Смужки і платівки зміцнюються в оправу, яка одягається на об'єктив фотоапарата або фотографічного збільшувача після наведення на різкість.
-Дифузор у виробництві глиноземуапарат для проточного вилуговування дробленого бокситового спек а. Зазвичай 12-14 таких апаратів з'єднуються послідовно, утворюючи батарею. Особливість проточного вилуговування в Д. полягає в тому, що спекnh в них залишається весь час нерухомим на гратчастому днище, а розчин послідовно в кожному Д. просочується через товщу спека. Обмиваючи кожну окрему частку, а також проникаючи по порах всередину її, розчин витравлюють розчинні складові. В один кінець батареї подається гаряча вода, з ін зливається концентрований розчин алюмінату натрію. Всі Д. з'єднані трубопроводами; за допомогою кранів можна відключити будь-який з них, не порушуючи роботи інших. Д. з вилуженими спеков періодично відключають, а в ін кінці батареї замість нього включають Д. зі свіжим спікся. Зазвичай в батареї з 14 Д. 12 знаходяться в роботі, 1 під завантаженням і 1 під розвантаженням.
-Дифузор в харчовій промисловості.
-Дифузор у вентиляції .
-дифузор в автомобільній промисловості.
-дифузор в кінематичному двигуні.

Дифузор застосовується в пристроях, у яких здійснюється переміщення рідин і газів (водопроводах, повітроводах, газопроводах, нафтопроводах, аеродинамічних трубах, реактивних двигунах та ін.) У електроакустиці частину механічної коливальної системи гучномовця, призначеної для порушення звукових хвиль у навколишньому повітрі.

Дифузор

2011-04-26T17:21:22Z

Nastia20:

Дифузор(у аерогідродинаміці) - частина каналу (труби), в якій відбуваються уповільнення (розширення) потоку і збільшення тиску. При швидкостях, не перевищують швидкості звуку, площа поперечного перерізу Д. вздовж потоку зростає, а при надзвукових швидкостях зменшується. Існує конструкція, зворотній дифузору, званаконфузор - частина каналу, в якій відбувається з'єднання і плавний перехід більшого перерізу в менше. Рух повітря в конфузор характеризується тим, що динамічний тиск у нього в напрямку руху потоку збільшується, а статичний - зменшується. Збільшується швидкість течії рідини чи газу.

Конструкція дифузорів:
-Акустичний дифузорзвичайно виготовляється із спеціальних сортів паперу і гнучко кріпиться до металевого корпусу гучномовця.
-Дифузор у фототехніціпристосування для одержання фотографічного зображення м'якого малюнка. Являє собою: а) плоскопаралельну скляну пластинку з квадратною сіткою або концентричними колами, нанесеними алмазом на відстані 2-3 мм;
б) вузькі смужки скла шириною 0,1 діаметру об'єктиву і товщиною 0,8-1 мм. Смужки і платівки зміцнюються в оправу, яка одягається на об'єктив фотоапарата або фотографічного збільшувача після наведення на різкість.
-Дифузор у виробництві глиноземуапарат для проточного вилуговування дробленого бокситового спек а. Зазвичай 12-14 таких апаратів з'єднуються послідовно, утворюючи батарею. Особливість проточного вилуговування в Д. полягає в тому, що спекnh в них залишається весь час нерухомим на гратчастому днище, а розчин послідовно в кожному Д. просочується через товщу спека. Обмиваючи кожну окрему частку, а також проникаючи по порах всередину її, розчин витравлюють розчинні складові. В один кінець батареї подається гаряча вода, з ін зливається концентрований розчин алюмінату натрію. Всі Д. з'єднані трубопроводами; за допомогою кранів можна відключити будь-який з них, не порушуючи роботи інших. Д. з вилуженими спеков періодично відключають, а в ін кінці батареї замість нього включають Д. зі свіжим спікся. Зазвичай в батареї з 14 Д. 12 знаходяться в роботі, 1 під завантаженням і 1 під розвантаженням.
-Дифузор в харчовій промисловості.
-Дифузор у вентиляції .
-дифузор в автомобільній промисловості.
-дифузор в кінематичному двигуні.

Дифузор застосовується в пристроях, у яких здійснюється переміщення рідин і газів (водопроводах, повітроводах, газопроводах, нафтопроводах, аеродинамічних трубах, реактивних двигунах та ін.) У електроакустиці частину механічної коливальної системи гучномовця, призначеної для порушення звукових хвиль у навколишньому повітрі.

Файл:Image001.jpg

2011-04-18T07:45:31Z

Nastia20: завантажив нову версію «Файл:Image001.jpg»: сполучення посудин

Дросель із зворотнім клапаном різьбового монтажу